Пари: специализация или лингвистическое образование

For a given meson–baryon state MB, the splitting function can be evaluated as in Eq. (10) in terms of an integral over the transverse momentum of the square of the probability amplitude which was defined in Eq. (6). To compute the probability amplitudes we use time-ordered perturbation theory, characterized by a particular choice of forward-moving kinematics in the IMF. Details of the framework and complete derivations follow in Appendix A.

We consider splitting functions for p → MB fluctuations for the spin transitions with the specific states listed in Table I and illustrated in Fig. 1. Couplings to these states are then determined from the lowest-order effective hadronic Lagrangian for each transition, given in Appendix A.

The splitting functions also depend upon the magnitude of the coupling g to each meson–baryon state, which we take from baryon–baryon scattering models extended to the charm sector. For simplicity, we assume a universal exponential form factor for all couplings, where the scale factor ʌ for that form factor is varied to fit charmed baryon production in hadronic interactions, as discussed below.

The splitting functions are determined essentially in terms of a single parameter, the
momentum cutoff that regulates the ultraviolet behavior of the nucleon–meson–baryon form
factor.

The extension of meson–baryon couplings from the non-strange to the strange sector has
generally been quite successful phenomenologically. Continuing this program further to the
charm sector, Haidenbauer et al. [38–40] used SU(4) symmetry arguments to describe exclusive
charmed hadron production in ÐN and DN scattering within a one-boson-exchange framework.

Переводчик 1

Для заданного мезон-барионного состояния МБ функция расщепления может быть выражена, в соответствии с уравнением (10), как интеграл квадрата амплитуды вероятности, определенной в уравнении (6), по поперечному моменту импульса. Для вычисления амплитуд вероятности использовалась теория упорядоченных по времени возмущений, характеризуемых особым выбором кинематики прямого движения в бесконечном базисе моментов импульса (ББМ). Подробное описание базиса и полный вывод формул представлен ниже в Приложении A.

Мы учитываем функции расщепления флуктуаций p → МБ для спиновых переходов с определенными состояниями, перечисленными в Таблице I и показанными на Рис. 1. Затем определяются свертки с этими состояниями по эффективному адронному Лагранжиану низшего порядка для каждого перехода, приведенному в Приложении A.

Функции расщепления зависят также от величины свертки g для каждого мезон-барионного состояния, которые берутся из моделей барион-барионного рассеяния, расширенных на сектор барионного очарования. Для упрощения принимается единый экспоненциальный форм-фактор для всех сверток, а масштабный коэффициент Λ для каждого форм-фактора изменяется в соответствии с образованием очарованных барионов в адронных взаимодействиях, как описано ниже.

Функции расщепления задаются, по сути, в терминах одного параметра (предельного момента), который определяет свойства нуклон-мезон-барионного форм-фактора в ультрафиолетовой части спектра.

Расширение мезон-барионных сверток из не-странного в странный сектор, в общем, оказывается довольно успешным феноменологически. Продолжая эту программу далее – в сектор очарования, Хайденбауэр и др. [38–40] использовали аргументы SU(4) симметрии для описания очарованных адронов при ÐN и DN рассеянии в пределах базиса одно-бозонного обмена.

Переводчик 2

Для данного мезон-барионного состояния MB функция фрагментации может быть вычислена из уравнения (10) как интеграл по поперечному импульсу квадрата амплитуды вероятности, определяемой по уравнению (6). Для вычисления амплитуд вероятности мы используем теорию возмущений зависящих от времени, в частности с выбором направленной вперед кинематики в системе бесконечного импульса. Детальное описание структуры и полные выводы приведены в Приложении A.

Мы рассматриваем функции фрагментации при p → MB флуктуациях для переходов спина c конкретными состояниями, приведёнными в Таблице I и показанными на Рис. 1. Затем для каждого перехода определяются связи с этими состояниями, начиная от перехода с эффективным адронным лагранжианом самого низкого порядка, как описано в Приложении A.

Функции фрагментации зависят также от величины параметра связи g для каждого мезон-барионного состояния, значение которого мы получаем из моделей барион-барионного рассеяния, расширенных на группу очарованных частиц. Для всех связей, где коэффициент масштаба ʌ для конкретного форм-фактора отличается, мы упрощённо принимаем универсальный экспоненциальный форм-фактор для соответствия описанному ниже процессу образования очарованных барионов в адронных взаимодействиях.

Функции фрагментации в основном определяют как функции одной переменной — порогового импульса, от которого и зависит ультрафиолетовое поведение нуклон-мезон-барионного форм-фактора.

Расширение мезон-барионных связей с группы нестранных частиц на странные частицы было, в целом, весьма успешно феноменологически. Далее эта программа была расширена и на очарованные частицы; в работе Haidenbauer et al. [38–40], чтобы описать образование только очарованных адронов при ÐN и DN рассеяниях в системе с одним обменом бозона, использовались аргументы для группы симметрии SU(4).

amatsyuk wrote:

Пожалуй, слишком уж сложный текст.

Любой нормальный переводчик знает свои ограничения и никогда не возьмется за текст, выходящий за эти пределы.

что важнее для переводчика — специализация в области, связанной с тематикой переводов, или лингвистическое образование.

Rodion Shein wrote:

Пришла пора раскрыть интригу.
Автор первого перевода — Михаил, второго — Александр.